［K］e、［K′］e擴(kuò)展成N0階方陣，［A］e、［P］s擴(kuò)展成N e 階列陣后再 加以合并，便可得到整個(gè)D域內(nèi)變分問(wèn)題的具體表達(dá)式。 式中［K］為擴(kuò)展后的［K］e和［K′］e合并而成。 這樣，我們已將變分問(wèn)題（5）轉(zhuǎn)化成多元函數(shù)極值問(wèn)題 式（21）。根據(jù)函數(shù)極值理論，極值存在的必要條件為 J A(chǔ)i =0 （i=1，2，…，N0） 13一章 磁選理論 （1）預(yù)估漏磁系數(shù)σ′。 根據(jù)以往設(shè)計(jì)的經(jīng)驗(yàn)，σ′值可在1.00耀1.5之間選取。 （2）初步計(jì)算所需磁勢(shì)。 按公式（IN）′= σ′H0δ 0.4π 計(jì)算出所需磁勢(shì)即安匝數(shù)。 （3）選定導(dǎo)線規(guī)格，按大于或等于工作氣隙高度確定線圈軸 向匝數(shù)Nx，選定總匝數(shù)Nj，并按Nr=N0/Nx確定徑向匝數(shù)。 （4）按公式I=（IN）′/N0計(jì)算出激磁電流，并由導(dǎo)線規(guī)格和 激磁電流計(jì)算出電流密度。 （5）根據(jù)已知的電流密度和線圈的幾何尺寸采用有限元法計(jì) 算出線圈工作氣隙場(chǎng)強(qiáng)H′0。 （6）按公式σ=0.4πIN0/H′0δ計(jì)算出實(shí)際的漏磁系數(shù)。 （7）再按公式IN=σH0δ/0.4π確定實(shí)際所需的安匝數(shù)。 此式說(shuō)明，消磁場(chǎng)與磁化強(qiáng)度成正比，而磁化強(qiáng)度由各磁疇 磁度決定。如果磁疇的磁度愈大，則處于兩邊的磁疇 性極互相排斥的力就愈大，使磁矩取向愈分散，消磁場(chǎng)就 大。 消磁場(chǎng)與鐵磁體相對(duì)尺寸的關(guān)系是用消磁系數(shù) N來(lái)表示。N 鐵磁體相對(duì)尺寸 槡l/S的函數(shù)，其中l(wèi)———鐵磁體的長(zhǎng)度；S——— 磁體的斷面積。 茲以圖3說(shuō)明N與 槡l/S的關(guān)系。 細(xì)長(zhǎng)條形鐵磁體，由于處于兩邊的磁疇少，消磁作用很弱。 圓柱形鐵磁體處于兩邊的磁疇較多，故消磁作用很強(qiáng)。與短圓 直徑相同的長(zhǎng)圓柱（認(rèn)為比細(xì)長(zhǎng)條長(zhǎng)很多），處于兩邊的磁疇數(shù) 短圓柱的相同，其消磁作用似乎亦應(yīng)與短圓柱的相同；但是由 長(zhǎng)圓柱很長(zhǎng)，磁矩取向分散的磁疇與取向不分散的相比畢竟還 少數(shù)，因此它的消磁作用不僅不與短圓柱相同，反而會(huì)比細(xì)長(zhǎng) 弱。

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