由表1和圖5可見(jiàn)，螺線管中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)與電流密度成正比。當(dāng) 匝數(shù)和導(dǎo)線規(guī)格確定以后，磁勢(shì)與電流密度有關(guān)。因此，根 （1），圖5所示直線也可看作磁勢(shì)與中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的關(guān)系曲線， 的斜率即為漏磁系數(shù)σ。由此我們可以得出結(jié)論，當(dāng)導(dǎo)線規(guī) 和線圈幾何尺寸一定且鐵鎧未達(dá)飽和時(shí)，漏磁系數(shù) σ 為一常 它與電流密度或磁勢(shì)無(wú)關(guān)。 當(dāng)N=2708匝、δ =18cm、I=7A時(shí)，H=95.5kA/m，按 ）式可算出螺線管磁系的漏磁系數(shù)σ=1.108。 對(duì)于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場(chǎng)方向置于磁場(chǎng)中并研 究其中間區(qū)段的磁場(chǎng)特性時(shí)，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問(wèn) 題理想化為兩維場(chǎng)進(jìn)行研究。 有限差分法原則上是用于求解閉合場(chǎng)域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方 法 ［4］ 。由于鋼毛對(duì)周圍磁場(chǎng)的影響從理論上說(shuō)可涉及無(wú)窮遠(yuǎn)，因 而所論場(chǎng)域應(yīng)是無(wú)窮大的非閉合場(chǎng)域；為了對(duì)所研究的問(wèn)題進(jìn)行 有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。 圖1 場(chǎng)域邊界確定圖 現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。 對(duì)于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd 為其橫切面，在其周圍對(duì)稱地取 定足夠大的場(chǎng)域邊界 ABCD，使磁 化后的 abcd對(duì)周界 ABCD及其以 外區(qū)域的影響變得很小以致可以 忽略。此時(shí)，ABCD周界上及其外 部區(qū)域的磁場(chǎng)已接近均勻的背景 磁場(chǎng) B0。于是，周界 ABCD上的 邊界條件可分段給出為 微粒菱錳礦與石英、方解石的互凝行為和機(jī)理以及分 散劑阻止礦物間互凝的作用機(jī)理表明：六偏磷酸鈉對(duì)菱錳礦的分 散作用機(jī)理是以空間（位阻）效應(yīng)導(dǎo)致的排斥作用為主，增加粒子 表面負(fù)電性從而增加靜電排斥力為輔，兩者同時(shí)作用導(dǎo)致微粒級(jí) 礦物懸浮物處于分散狀態(tài)。 另外，超聲波分散 ［10］ 也是對(duì)分散體系進(jìn)行強(qiáng)化分散的有效 方法。超聲波分散是超聲波在礦漿中以駐波的形式傳插，使礦漿 中各質(zhì)點(diǎn)受到周期性的拉伸和壓縮作用，使顆粒振動(dòng)而處于不易 團(tuán)聚的相對(duì)穩(wěn)定狀態(tài)，或使已團(tuán)聚的顆粒分裂開，從而達(dá)到分散 的目的。

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